Som vi har lärt oss sker en elektromagnetisk vågs utbredning med ljusets hastighet. I fritt rum är det ljushastigheten i vakuum; i en ledare måste vi ta hänsyn till förkortningsfaktorn.
| Ledningslängd | Fasförskjutning |
|---|---|
| $\lambda/4$ | $\qty{90}{\degree}$ |
| $\lambda/2$ | $\qty{180}{\degree}$ |
| $3/4\cdot\lambda$ | $\qty{270}{\degree}$ |
| $\lambda$ | $\qty{360}{\degree}$ |
Inom en ledare uppstår därför en tidsfördröjning mellan ledningens början och slut, eftersom utbredningshastigheten inte är oändlig: Om den positiva toppspänningen hos en överförd sinussvängning ligger an vid ena änden vid en viss tidpunkt, ligger den an vid andra änden först en liten stund senare. Eftersom sinussvängningar upprepas anger vi denna fördröjning som fasförskjutning från $\qty{0}{\degree}$ till $\qty{360}{\degree}$, där $\qty{360}{\degree}$ motsvarar en svängningsperiod. Eftersom vågen upprepas motsvarar $\qty{360}{\degree}$ åter $\qty{0}{\degree}$.
När vi talar om ett koaxialkabels elektriska längd är förkortningsfaktorn redan inräknad, varför kabeln mekaniskt kan vara längre. Vi kan därför räkna om längden direkt till fasförskjutning i grader: En våglängd ($\lambda$) motsvarar exakt $\qty{360}{\degree}$, och delar av den motsvarande proportionellt mindre fasförskjutning. Så motsvarar till exempel $\lambda / 2$ exakt $\frac{\qty{360}{\degree}}{2} = \qty{180}{\degree}$ och $\lambda / 4$ exakt $\frac{\qty{360}{\degree}}{4} = \qty{90}{\degree}$. Tabell UPPGRADERING-14.36.2 visar fasförskjutningen som funktion av ledningslängden.
I de följande avsnitten ska vi titta på hur denna fasförskjutning kan utnyttjas i praktiken.
